WWW.NEW.Z-PDF.RU
БИБЛИОТЕКА  БЕСПЛАТНЫХ  МАТЕРИАЛОВ - Онлайн ресурсы
 

«ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ ЭНЕРГИИ СССР ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ И Ф В Э 88-89 ОЭФ B.B.Bopoi*', В.В.Дроиов*), В.Г.Лапмжн, В.И.Рь СИГНАЛОВ ОТ С С ПОМОИ* СХШЫ ВРМВВОЙ ПИВЯЭКИ К ...»

ГОСУДАРСТВЕННЫЙ КОМИТЕТ

ПО ИСПОЛЬЗОВАНИЮ АТОМНОЙ ЭНЕРГИИ СССР

ИНСТИТУТ ФИЗИКИ ВЫСОКИХ ЭНЕРГИЙ

И Ф В Э 88-89

ОЭФ

B.B.Bopoi*', В.В.Дроиов*),

В.Г.Лапмжн, В.И.Рь

СИГНАЛОВ ОТ

С

С ПОМОИ* СХШЫ ВРМВВОЙ ПИВЯЭКИ

К МАТВМАТИЧВСКОНГ ЦШГРТ М И С Т И ШЭТЬСОВ

•;Мос«овсжи1 вимрво-фплесюй жнстятут

Серпухов 1988 УДК 621.374 М-24 Борог В.В. и др. Дцвнтификация сигналов от сцинтилляторов сразличными временами высвечивания с помощью схемы временной привязки к математическому центру тяжести импульсов: Препринт М В Э 88-89. - Серпухов, 1988. - 14 с, 8 рис., библиогр.: 10 .

В работе впервые применена схема формирования временной привязки к математическому центру тяжести импульсов для идентификации формы импульса спинтилляционннх кристаллов типа фосфяч, используемых в ядерной спектрометрии. Приводятся расчеты, позволяющие определить оптимальное время анализа сигналов формирователем для различных типов фосфич-кристаллов. Экспериментально полученные коэффициенты разделения спектров на отдельных кристаллах хорошо согласуются с теоретическими оценками и составляют 5 для пары кристалла натрий-йод (таллий) с кристаллом цезий-йод (натрий) z 8 - с цезий-йод (таллий). Приведены также временные и амплитудные экспериментальные спектры, полученные на фосфич-кристалле с цезий-йод (натрий). Рассмотрены вопросы дальнейшего улучшения разделения пиков временных распределений от различных кристаллов при работе с хспользованням типом формирователя .

Abstract Borog V.V. et «1. Identification of Signal* Obtained from Scintillator* with Different Deeay Constants with the Help of TimeMatching Scheme to Mathematical Gravity Centre of Pulses: Ш Б Р Preprint 88-89* - Serpukhov, 1988. - p. 14, figs. 8, refs.t 10* The «oheme of time-matching to the nathematloal oentre of pulse* gravity to identify the pulse shape of the phoswioh type scintillation crystals used in neuelear speetrometry has been first employed. Calculations whioh allow one to determine the optimal time for signal analysis with the shaper for various types of phosvrich crystals are presented. Experimentally obtained coefficients of spectra separation for single crystals are in a good agreement with theoretical estimations and make up 5 for the natrium-iodine (thallium) and caesium-iodine (natrium) crystals and 8- for the caesium-iodine (natrium) crystal* Tim* and amplitude experimental spectra obtained from the caesium-iodine (natrium) crystal are also presented. Further improvement of peak separation of time distributions from different crystals using this type of the shaper has been oon*ld*red« (Q) _ Шстжтут флажки высоких энергжй, 1988 ВВЕЩЕНИЕ Проблема идентификации сигналов поих форме является актуальной в различных областях физики: в ядерной спектрометрии'1', в физике высоких экергиГ 2 "^'. Для спектрометрии гамма-квантов продуктов деления используется сцинтилляционные детекторы^ f ^' из двух кристаллов с разными временами высвечивания, например натрий-йод (таллий) (НЙТ) и цезий-йод (таллий) (ЦЙТ). Поэтому при внерговыделении только в одном из кристаллов Форш тока на аноде фотоумножения (ФЭУ) будет отличатьоя от случая одновременного возбуждения обоих кристаллов .

Таким образом, проводя анализ формы импульса, можно щделжть фотошпе, ооответотвуицнй регистрации гамма-квантов одним из кржоталдов (обычно натрии—йод) и дискриминировать непрерывную чветь опехтра от комптоновокого раосеяния .

Это оообенно МШЕНО при идентифшеации источников о большим дивамичеоким диапазоном по периодам полураспада, а также по анергии излучаемых гамма-квантов. В случае использования такого сочетания криотадлов расстояние между математическими центрами тяжести импульсов от детекторов составит несколько сотен наносекунд (разность времен вновечивания кристаллов) .

Временное разрешение для ЦЙТ, полученное в данной работе, ооставило 50-60 яс. Таким образом, теоретически достижимое отношение между центрами пиков к полусумме ширины пиков на полувыооте (далее - коэффициент разделения) ооотавит около десяти .

дня иденткфюсащн по форме импульса ранее использовались несколько типов формирователей'I »2,7,8/ t в данной работе теу-чалась возможность использования для этой цели формирователя временной привязки к математическому центру тяжести (ВДТ)' ' .

I. ПРИНЦИП РАБОТЫ И ОПИСАНИЕ ЕВОК-СХЕШ

Принципиальная схема ФЦТ, использованная нами в данной работе, в основном аналогична той, которая была подробно описана в работе'^Л Поэтому здесь обсуждаются лишь общие щ ц щ ц щ щ работа и результаты экспериментальных проверок параметров формирователя .

В основе работы формирователя лежит принцип сравнения величин двойного и однократного интегралов по времени от входного сигнала. В р а б о т е ^ было показано, что момент, когда эти функции времени сравниваются, линейно связан с центром тяжести входного сигнала. Для пояснения кратко приведем некоторые выкладки из этой работы .

Пусть имеется входной сигнал и ^ ( t ).

Возьмем двойной интеграл по времени от этой величины:

ДГ(Т) ш JdUju^Cttet) = T-JUjj^t) at- JT-Uj^Mdt. (I)

Обозначим f u KC (t)dt = u(T). Будем искать момент временя т, когда сравниваются величины A*u(T°) и В-ДКТц), где А и В - некоторые постоянные коэффициенты. Тогда этот момент времени будет равен:

Момент Т с выделяет область О ^ Т 4 Т С, в которой величина входного сигнала отлична от нуля, а при Т Т с сигнал отсутствует.Следовательно, момент времени Т° будет линейно связан с центром тяжести входного сигнала, и уравнение (2) может быть переписано в виде Т = А/Ь + Т ц т, (3) где Тщ, - момент времени, соответствующий центру тяжести исследуемого импульса .

Поскольку момент времени Тц, можно определить лишь после окончания импульса, то необходимо соблюдать неравенство ТТ С или А/В + Т Ц Т Т С. (4) Величина А/В одновременно играет роль и задержки срабатывания формирователя и определяет время, в течение которого он анализирует входной сигнал относительно момента его начала. Далее эту величину мы будем называть временем анализа .

Входной сигнал (рис.1) 1^. поступает на вход блока усиления и разветвления тока (УРТ), который линейно усиливает и разветвляет сигнал на два выхода - И и 22 .

На конденсаторе CI напряжение меняется пропорционально однократному интегралу по времени от выходного сигнала. Это напряжение прикладывается к входу формирователя тока разрядки (ФТР), который преобразует импульс напряжения на емкости CI в токовый импульс, необходимый для разряджи конденсатора С2. Напряжение на конденсаторе С2 будет пропорционально разности между величинами двойного интеграла по времени от входного сигнала и однократного интеграла. В тот момент, когда эти величины сравниваются, напряжение на конденсаторе пересечет нулевой уровень, что приведет к срабатыванию компаратора КОШ .

ВРВМЯ ДМПЛ .

Рис. I. Блок-схема формирователя временной привязки к математическому центру тяжести импульсов .

Схема формирователя тока разрядки (на рисунке обведена пунктирной линией) приведена в более подробном виде, поскольку это будет полевно для понимания некоторых последующих экспериментов .

Она выполнена в виде дифференциального каскада с включением в эмиттерные цепи транзисторов дополнительных резисторов R для получения возможности изменения интервала времени анализа импульса в широких пределах. Это интервал линейно зависит от величины резисторов и конденсатора CI и равен 2 * R * СТ. Его величина выбирается из условия (4), так что максимальная длительность входного исследуемого сигнала Т и должна удовлетворять неравенству Т д 2 # R « CI + Тц,,, (5) где Т_, - математический центр тяжести исследуемых сигналов .

–  –  –

Рис. 2. Блок-схема эксперимента по определению динамического диапазона входных сигналов формирователя ФЦТ от генератора .

Дая определения динамического диапазона входных сигналов до амплитуде ФЦТ испнтнвался по блок-схеме, приведенной на рис.2 .

Входной сигнал от генератора Г5-48 разветвлялся и поступал на входа формирователя стартового импульса Ф К Х У ' и блоха имитатора сигнала от кристалла (ИСК). С выхода блока (ИСК) импульсы, сформированные по длительности таким образом, чтобы они совпадали с оигналами от детекторов натрий-йод и цезий-йод, поступали на вход ФЦТ. Выход ВРЙ1Я ФЦТ соединялся с входом СТОП время-амплитудного конвертора Т -* А, на другой вход которого СТАРТ постукал импульс с выхода Ф103. Амплитуды сигналов с аналоговых выходов блоков ФЦТ и Т - » А кодировались амплитудно-цифровыми преобразователями АДО1 и АДС2 и анализировались с помощью микроЭВМ "Электроника 60" (3-60). Измерялась зависимость времени срабатывания ФЦТ от амплитуды входного сигнала, которая менялась в пределах от 0,3 до 7 В .

Результата, измеренные для значения 2 * R*CI = 900 не и для двух типов сигналов (натрий-йод и цезий-йод), представлены на рис.3. Из этого графика видно, что динамический диапазон ФЦТ, использованный нами в этом эксперименте, равнялся прниерно двадцати, причем изменение задержки срабатывания формирователя при этом не превышало 40 не как для сигналов типа натрий-йод, так и цезий-йод .

–  –  –

Рис. 3. Зависимость времени срабатывания ФЦТ (Т^.т) от амплитуда (АШШ) входных импульсов генератора для двух типов формы импульса; натрий-йод (таллии) - темные точки я цважийод (натрий) - светлые точки. Время задержки анализа формирователя - 900 не .

При работе формирователей с привязкой к центру тяжести импульса от сигналов экспоненциальной формы важным является выбор времени анализа формирователя, поскольку увеличение времени анализа приводит х более точной временной привязке и увеличивает расстояние между пиками временных распределений от кристаллов, но одновременно уменьшает крутизну изменения напряжения на конденсаторе С2, что ухудшает точность временной привязки из-за конечной величины порога компаратора. Очевидно, что зависимость отношения расстояния между пиками к полусумме дисперсий распределении от величины времени анализа должна иметь максимум .

Для пояснения этого приведен некоторые упрощенные расчеты .

, что форма сигнала от сцштялляционных кристаллов описывается выражением А#ехр(-Т/Т0). Подставим эту форму сигнала в формулу (2) и произведем интегрирование. Тогда время срабатывания формирователя будет описываться выражением Т = TI + (Т о - Т * ехр(-Т/Тп))/(1 - ехр(-Т/То)), (6) где TI - время анализа формирователя, Т о - время высвечивания сцвитидлятора, Т - время срабатывания формирователя .

Если выразить все времена в единицах времени высвечивания кристалла Т о, то формулу (6) можно привести к виду Х = ( П + 1 ) # (I - ехр(-Х)), (7) где X - время срабатывания ФЦТ, XI - время анализа ФЦТ, выраженные в единицах времени высвечивания сцинтиллятора .

Рис. 4. йючетные зависимости времени срабатывания (Т*^) за вычетом времени задержки анализа ФЦТ ( Т ^ ) от величины задержки (Тдед), выраженные в единицах времени высвечивания кристалла натрий-йод (т ц ). Кривая I - форма импульса - натрий-йод (таллий^, кривея 2 - форме импульсацезий-йод (натрий), кривая 3 - форма импульса - цезийиод (таллий). Точками отмечены экспериментальные $наченжя, полученные на соответствующих кристаллах .

Предположим также, что времена высвечивания отличаются у кристаллов фоофича как 2:1 (ЩЙН = 600 не) + (НЙТ = 300 не)) ж 3:1

((ЦЙТ = 900 не) + (НЙТ = 300 не)). Решения этого уравнения 11017т быть найдены графически и для указанных случаев приведена на рис.4. Из этих графиков видно, что пики временннх распределений событий от кристаллов будут разделяться ори времени анализа формирователя, равной примерно трем-четырем временам высвечивания кристалла натрий-йод. Это расстояние достигнет примерно значения одного времени высвечивания НЙТ около 300 не .

Далее испытания формирователя проводились при регистрации сигналов от кристаллов, которые просматривались ФЭУ-ПО. Следует отметить, что использование ФЭУ с большим квантовш выходом в коротковолновой области, например с сурьмяно-цезиевыми или бищелочннми фотокатодами, может ухудшить результаты по разделению пиков временннх распределений от кристаллов, поскольку при этой уменьшается амплитуда сигнала от кристаллов цезий-йод по отношению к натрий-йод .

•чт яь Кристалл стоп L игоо ста.рт Рис. 5. Блок-схема измерений испытаний формирователя с различными сщштилляционными кристаллами .

Блок-схема испытаний изображена на рис.5. Сигнал с анода ФЭУП О подавался на линейный разветвитель F, с выходов которого он поступал на входы линейных токовых усилителей с коэффициентами усиления 10 (ПО) и 200 (7200). Выход П О соединялся с входом линейных ворот, которые управлялись входным сигналом, сформированным формирователем с низким порогом (У200-Ф103). Сигнал, прошедший через линейные ворота, поступал на вход ФЦТ, который осуществлял селекцию по форме импульса. Выход ВРЕМЯ ФЦТ соединялся о входом СТОП время-амплитудного конвертора Т —• А, на вход СТАРТ которого подавался задержанный линией задержки (ЛЗ) на I икс сформированный Ф103 входной сигнал. Сигналы с выходов блоков ФЦТ (АМШГ) и Т -*• А поступали на амплитудно-цифровые преобразователи АДС1 и ДЦС2, связанные с ЭВМ Э-60 .

Измерения проводились с двумя типами гамма-источников: цезийи кобальт-57 (%37 ~ 6 6 °К а В ' % 7

–  –  –

Далее снимались временные распределения срабатываний ФЦТ на отдельных кристаллах для различных времен анализа ФЦТ. Результаты измерений представлены на рис.7а,б. Из графиков видно, что с увеличением времени анализа формирователя пики для разных кристаллов раздвигаются и могут быть надежно разделены (10*17 среднеквадратичных отклонений) .

Для исследованного диапазона времени анализа ФЦГ ухудшение временного разрешения оказалось незначительным (IOI3 не) по сравнению с увеличением расстояния между пиками 6№130 не). Поэтому zip дальнейшем возрастании времени анализа ФЦТ можно надеяться на дальнейшее улучшение разделения пиков. Особенно его относится к фосфич-кристаллу, составленному из пары НЙТ и ЦЙТ.так как для него расстояние между пиками может быть увеличено еще на 150*200 не в то время, как для пары НЙТ + ЦЙТ - лишь на 50*80 не (см. рис.4) .

Полученное нами наибольшее отношение расстояния мажду пиками распределений к полусумме ширины на полувысоте обоих пиков (коэффициент разделения) составило 8 для фосфича НЙТ + ЦЙТ и времена анализа 1,3 икс, а для фосфича НЙТ + ЦЙН и времени анализа 1,3 икс, оказалось равным 5 (см. рис.7%) .

В каждой экспозиции набирались одновременно две пары спектров:

временной и амшштудннй без анализа по форме и амплитуде импульса и амплитудный (при условии соответствия формы импульса кристаллу НЙТ) и временной (при попадании амплитуды входного сигнала в пределы динамического диапазона, равного 20) .

По результатам этих экспериментов были определены два параметра:

I. Коэффициент блокирования ф о ж / ' 5 = оа число событий в спектре от фонового кристалла (ЦЙТ) соответственно без анализа и с анализом по форме. Его значение оказалось равно 300. При этом эффектом считались импульсы, форма которых соответствовала НЙТ. Ширина временных ворот для эффекта принималась равной 60 не (си. рис.Тв) и находилась в области пика от НЙТ .

2. Коэффициент относительной эффективности регистрации эффекта: * = -S&-, где nff, n5f - число событий в спектре от кристалQa оа эф N oa ла НЙТ, соответственно с анализом и без анализа по форме импульса. Его значение оказалось равным 85# .

CsJ(Tl) Рис. 7. Временные распределения моментов срабатываний формирователя $ЦТ для различных сщштяллнционншс кристаллов: точки о - натрий-йод (таллий)хvточки & - цезий-йод (натрий), точки о — цезий—иод (таллий)• Распределения снимались при различных значениях временной задержки анализа формирователя ФЦТ: а) - 880 не, б) - 1160нс, в) - 1300 не .

Все приводимые характеристики формирователя снимались при загрузке входных импульсов до 3 кГц. При увеличении интенсивности входных импульсов до 10 кГц происходит расширение временных распределений на 10-15$. Эти результаты были получены на отдельных кристаллах и проверялись на фосфич-кристалле НЙТ + ЦЙН, поскольку другого кристалла в нашем распоряжении не оказалось .

Амшштудный спектр от этого кристалла, при наборе которого не использовалась временная информация от ФЦТ, приведен на рис.8а, а на рис«86 показан амплитудный спектр с того же кристалла, но при условии, что форма сигнала соответствует кристаллу натриййод. В данном эксперименте нами был использован далеко не лучший (по световыходу) образец фосфич-кристалла размером 80x100 мм с толщиной кристалла натрий-йод 30 мм .

–  –  –

Рве. 8. спектры от фосфге-хриомдяв (жоточ.АЫШШТУЛШЮ зий-137). в олучав (а) спектр вабжрался оев учета времени срабатываная ШТ; в случае ко) спектр набирался, если сра*атываняе щ находаось в пределах областж шн на от натрий-йод (таллий, " ' ТУЯ 8ад1ряш аналва «ЦТ в этом эксперименте 1300 не .

Тем не менее, для данного фоофяч-кристажла бюго получено значение коэффициента разделения 4,7, очень близкое к тому, что уже приводилось в ш е для отдельных кристаллов. Для сравнения можно привести значения коэффициента разделения, оптбликоввяняв в трех работах: НЙТ + ЦЙН - 2,&У, НЙТ + ЦЙТ - 3,5^' я НЙТ + ЦЙТ Форма спектра в комптоновской области (см. pic.86) указывает на одну интересную особенность: заметное подавление комптояовского раосаяння при малнх энергнях. Это можно объяснять тем, что, с одной стороны, малая дола анергия исходного гамма-кванта остается в кристалле натрий-йод, а с другой стороне, рассеянннэ гаимакванты отклоняются на незначительный угол я эффективно регистрируются в кристалле цеаяВ-иод. Поэтому в таких кристаллах можно эффективно регистрировать гамиа-квантн малой енергии (50-100 КэВ) в присутствии выооковнергетичного фонового излучения. Еще более заметного додавленкя коматоновсхого рассеяния можно добиться, используя фосфич-хриоталлн с меньшим отнояением толмшв кристалла натрий-йод к диаметру кристалла цезий-йод, а также при использовании кристаллов цезий-йод, активированных талием .

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

1. Впервые в ядерной спектрометрии для анализа форма импульсов от сцивтилляционннх кристаллов тина фосфич использован формирователь с привязкой к математическому центру тяжести .

2. Рассмотрена вопросы выбора оптимального времени анализа формирователя при работе с сигналами от стщнтхллнционнвх кристаллов с различными временами высвечивания. Лучшие результаты по разделению формы сигналов получены для времени анализа 1,3 икс, при котором коэффициент блокирования фона составил 300 при относительной эффективности регистрации аффекта 65% .

3. Полученные значения коэффициентов разделения находятся на уровне лучших опубликованных результатов (8 - для криоталлов с цезий-йод (таллий) и 5 - для образца с цезий-йод (натрий)) при динамическом диапазоне энергий гамма-квантов более двадцати .

Список литературы

1. Umbarger C.J., Wolf H.A. // Hucl. Inetr. Meth. 1978. V.155* P.453 .

2. Malk*r J.P., Kunt» P.K. // Hucl. Inetr "eth. 1982. V.202 .

3. laoi^mi Y., Isosumi S. // Hucl. Inetr. Keth* 1971. V.96. P.317 .

4* Васжяьченхо В.Г. и др.-Препринт М В Э 86-30. Серпухов, 1986 .

5. Wilkinion D.H. // R«v. Sol. Inetr. 1952. V.23. P«4H .

6. Bodaoeky D.» Bool«a S.P,,// Rev. Sol. Inetr. 1957* V, P.464»

7. Sbtnt R. «t «1. // Huol. Initr. Meth. 1973. V.130. P.305 .

8. HS-25, Harabaw Pule» Sbap* Analyser (Inetruotion Manual),USA .

9. Дуянжн Ю.Б. я др.-Црвщяшт ИВ39 86-12. Серпухов, 1986 .

10. БроэтвНКО В.Г. // ПТЭ. 1971, й 4. С.7 .

Рукопжоь поотупкла 24 марта 1988 года .

В.В.Борог н др .

Идентификация сигналов от сцинтнлдяторов о различными временам высвечивания с помощью схемы временной привязки к штемвтдоскоiqr центру тяжести импульсов .

Редактор Н.В.Еюла. Технический редактор Л.П.Тимюша .

Корректор Т.д.хвлкняа .

Подписано х печати 30.05.88. T-II642 .

Офсетная печать. Ач.л. 0,88. Уч.-жзд.л .

Заказ 491. Индекс 3622 .

Цена 15 коя .

Институт физики высоких энергий, 142284, Серпухов Московской обл .

15 т йадакс 3622

Похожие работы:

«Балабай В. И., Иванько Ю. В., Шаповаленко В. В. СПЕКТРАЛЬНАЯ МНОГОЛИСТНО-ПОЛЯРНАЯ СИСТЕМА КООРДИНАТ Харьков 2008-2011 УДК 52.539.12; 524.8; 530.12; 531.51; 537.8 Балабай В. И., Иванько Ю. В., Шаповаленко В. В. Спектральная многолистно-полярная система координат. Серия "БИБЛИОТЕКА НЕЕВКЛИДОВОЙ ФИЗИКИ". г. Харьков...»

«1. МАТЕМАТИКА И МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ 1. МАТЕМАТИКА И МАТЕМАТИЧЕСКОЕ МОДЕЛИРОВАНИЕ В. В. Бритвина, С. Е. Седенков Исследование соревновательной деятельности каратистов-юниоров методами математической статистики...»

«УДК 550.388.2 Перевалова Наталья Петровна ИССЛЕДОВАНИЕ ИОНОСФЕРНЫХ ВОЗМУЩЕНИЙ МЕТОДОМ ТРАНСИОНОСФЕРНОГО GPS-ЗОНДИРОВАНИЯ 25.00.29 – Физика атмосферы и гидросферы АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических н...»

«Химия растительного сырья. 2000. №4. С. 107–111.е ПРАВИЛА ДЛЯ АВТОРОВ ЖУРНАЛА “ХИМИЯ РАСТИТЕЛЬНОГО СЫРЬЯ” Общие положения В журнале “Химия растительного сырья” публикуются оригинальные научные сообщения, обзоры, краткие сообщения и письма в редакцию, посвященные химии...»

«DE COELO ET EJUS MIRABILIBUS, ET DE INFERNO. EX AUDITIS ET VISIS О НЕБЕ И ЕГО ЧУДЕСНОСТЯХ И ОБ АДЕ. КАК СЛЫШАЛ И ВИДЕЛ Эммануил Сведенборг О Небесах, о мире духов и об аде Перевод с латинского А.Н. Аксаков...»

«СИСТЕМЫ УПРАВЛЕНИЯ И КОНТРОЛЯ ПРЕОБРАЗОВАТЕЛЯМИ ЭЛЕКТРОЭНЕРГИИ СИСТЕМЫ УПРАВЛЕНИЯ И КОНТРОЛЯ В СИЛОВОЙ ЭЛЕКТРОНИКЕ УДК 621.317:621.313.3 И . В. Волков, д-р. техн. наук., чл.-корр. НАН Украины В. П. Стяжкин, канд. техн. наук, О. А. Зайченко. Институт электродинамики НАН Украины, г. Киев, Украина, E-ma...»

«УДК 544.015.4+538.958 СТРУКТУРНЫЕ И ОПТИЧЕСКИЕ ХАРАКТЕРИСТИКИ КОМПОЗИТОВ ПИРОГЕННЫЙ КРЕМНЕЗЕМ /, -Zn2SiO4:Mn Е.И. Оранская, В.М. Богатырев, А.В . Бричка, С.Я. Бричка, Ю.И. Горников Институт химии поверхности им. А.А. Чуйко Национа...»

«В МОСКОВСКОМ МАТЕМАТИЧЕСКОМ ОБЩЕСТВЕ ЗАСЕДАНИЯ МОСКОВСКОГО МАТЕМАТИЧЕСКОГО ОБЩЕСТВА Заседание 27 мая 1947 г.1. Л. В, К е л д ы ш, Непрерывные отображения компактов* Мы изучаем непрерывные отображения лежащих в эвклидовом пространстве компактов У = / ( Х ), при ко...»

«26.09.2014 Компартментация эукариотической клетки Компартмент – клеточная область имеющая особенные свойства и функции;Клеточные компартменты отличаются: Строением; Химическим составом; Набором ферментов; Функциями. 26.09.2014 Организация эукариотной клетки Поверхностный Метаболитический Генетический аппа...»

«Стрелецкий Олег Андреевич ЭМИССИОННЫЕ И ИНЖЕКЦИОННЫЕ СВОЙСТВА НИЗКОРАЗМЕРНЫХ УГЛЕРОДНЫХ МАТЕРИАЛОВ И ГЕТЕРОСТРУКТУР НА ИХ ОСНОВЕ Специальность 01.04.04 — физическая электроника АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискан...»

















 
2018 www.new.z-pdf.ru - «Библиотека бесплатных материалов - онлайн ресурсы»

Материалы этого сайта размещены для ознакомления, все права принадлежат их авторам.
Если Вы не согласны с тем, что Ваш материал размещён на этом сайте, пожалуйста, напишите нам, мы в течении 2-3 рабочих дней удалим его.